27 | 05 | 2022

Дипольное излучение

С помощью формул (66.3) находим, что магнитное поле равно

Н[n],                       (67.5)

а электрическое поле

Е = [[n]n].                  (67.6)

Отметим, что в рассматриваемом приближении излучение определяется второй производной от дипольного момента системы. Такое излучение называется дипольным.

Поскольку der, то =Σe Таким образом, заряды могут излучать, только если они движутся с ускорением. Равномерно движущиеся заряды не излучают. Это следует, впрочем, и непосредственно из принципа относительности, так как равномерно движущийся заряд можно рассматривать в такой инерциальной системе, где он покоится, а покоящиеся заряды не излучают.

Подставляя (67.5) в (66.6), получим интенсивность дипольного излучения:

dI [n]2do = sin2 θdo,             (67.7)

где θ — угол между векторами  и n. Это есть количество энергии, излучаемой системой в единицу времени в элемент телесного угла do; отметим, что угловое распределение излучения дается множителем sin2 θ.

Подставив do=2π sin θ dθ и интегрируя по dθ от 0 до π, получим полное излучение:

I = 2.                        (67.8)

Если имеется всего один движущийся во внешнем поле заряд, то d=er и =ew, где w — ускорение заряда. Таким образом, полное излучение движущегося заряда

I.                       (67.9)