20 | 11 | 2017

Движение в постоянном однородном магнитном поле

Рассмотрим теперь движение заряда e в однородном магнитном поле H. Направление поля выберем за ось z. Уравнения движения

 = [vH]

мы перепишем в другом виде, подставив вместо импульса

p = ,

где  — энергия частицы, которая в магнитном поле постоянна.

Подробнее: Движение в постоянном однородном магнитном поле

Движение заряда в постоянных однородных электрическом и магнитном полях

Наконец, рассмотрим движение заряда в случае одновременного наличия однородных и постоянных электрического и магнитного полей. Мы ограничимся при этом нерелятивистским случаем, когда скорость заряда v<<c, и потому его импульс p=mv; как мы увидим ниже, для этого необходимо, чтобы электрическое поле было мало по сравнению с магнитным.

Подробнее: Движение заряда в постоянных однородных электрическом и магнитном полях

Тензор электромагнитного поля

Мы вывели уравнения движения заряда в поле, исходя из функции Лагранжа (16.4), написанной в трехмерном виде. Выведем теперь те же уравнения непосредственно из действия (16.1), написанного в четырехмерных обозначениях.

Подробнее: Тензор электромагнитного поля

Преобразование Лоренца для поля

Напишем формулы преобразования для поля, т. е. формулы, по которым можно определить поле в одной инерциальной системе отсчета, зная это же поле в другой системе.

Подробнее: Преобразование Лоренца для поля

Инварианты поля

Из векторов напряженностей электрического и магнитного полей можно составить инвариантные величины, остающиеся неизменными при преобразованиях от одной инерциальной системы отсчета к другой.

Подробнее: Инварианты поля