20 | 11 | 2017

Частично поляризованный свет

Пусть φ — угол между осью 1 (ось y) и ортом n(1); тогда

n(1) = (cos φ, sin φ),  n(2) = (−sin φ, cos φ).

Вводя величину l=λ1λ2 (пусть λ1>λ2), представим компоненты тензора (50.10) в следующем виде:

Sαß = .         (50.11)

Таким образом, при произвольном выборе осей yz поляризационные свойства волны можно характеризовать следующими тремя вещественными параметрами: А — степень круговой поляризации, l — степень максимальной линейной поляризации, φугол между направлением n(1) максимальной поляризации и осью y.

Вместо этих параметров может представить определенные преимущества другой набор трех параметров:

ξ1l sin 2φ,  ξ2 = А,  ξ3l cos 2φ              (50.12)

(их называют параметрами Стокса). Поляризационный тензор выражается через них согласно

ραß = .                      (50.13)

Все три параметра пробегают значения между −1 и +1. Параметр ξ3 характеризует линейную поляризацию вдоль осей y и z: значению ξ3=1 отвечает полная линейная поляризация вдоль оси y, а значению ξ3=−1 — вдоль оси z. Параметр же ξ1 характеризует линейную поляризацию вдоль направлений, составляющих 45° с осью y: значению ξ1=1 отвечает полная поляризация под углом φ=π/4, а значению ξ1=−1 — под углом φ=−π/4.

Определитель тензора (50.13) равен

  |ραß| = (1 − ).                         (50.14)